什么是焓 - 定义GydF4y2Ba

在热力w88优德app学中,焓是热力学系统中的能量的测量。焓相当于系统的总热量。什么是焓。优德app热工程学GydF4y2Ba

焓是什么GydF4y2Ba

热力学潜力 - 焓GydF4y2Ba
四个共同的热力学势。H = U+ pVGydF4y2Ba

在热力w88优德app学中,焓是热力学系统中的能量的量度。它是一种与系统的总热量相同的热力学量。这GydF4y2Ba焓GydF4y2Ba被定义为内部能量的总和GydF4y2BaE.GydF4y2Ba加上压强的乘积GydF4y2BaP.GydF4y2Ba和卷GydF4y2BaV.GydF4y2Ba在许多热力学中,分析内部能量U和压力P和体积V的产物的总和出现,因此可以方便地给出一个名称,焓和一个不同的符号H.GydF4y2Ba

焓是许多化学,生物学和物理测量中系统能量变化的优选表达GydF4y2Ba在恒定压力下GydF4y2Ba。它是如此有用,以至于被列在表格中GydF4y2Ba蒸汽桌子GydF4y2Ba随着GydF4y2Ba比容GydF4y2Ba和GydF4y2Ba具体的内部能量GydF4y2Ba。它是由于事实,它GydF4y2Ba简化能量转移的描述GydF4y2Ba。在恒定压力下,焓变等于通过加热从环境转移的能量GydF4y2Ba(q = hGydF4y2Ba2GydF4y2Ba- - - - - - HGydF4y2Ba1GydF4y2Ba)GydF4y2Ba或除扩展工作以外的工作。对于可变压力过程,焓的差异并不明显。GydF4y2Ba

广义单位的焓GydF4y2Ba

广泛的与强化热力学性质GydF4y2Ba
加压器中培养基的广泛和密集型性能。GydF4y2Ba

H = U + PVGydF4y2Ba

焓GydF4y2Ba是一个广泛性的量,它取决于系统的大小,或它所包含的物质的数量。焓的SI单位是焦耳(J)。它是系统内部所包含的能量,不包括系统整体运动的动能和系统整体因外力场而产生的势能。这个热力学量等于GydF4y2Ba总热容量GydF4y2Ba系统。GydF4y2Ba

另一方面,能量可以存储在构成分子的原子之间的化学键中。原子水平上的这种能量存储包括与电子轨道状态,核旋转和细胞核中的结合力相关的能量。GydF4y2Ba

焓GydF4y2Ba由符号表示GydF4y2BaHGydF4y2Ba,过程中焓的变化是GydF4y2BaHGydF4y2Ba2GydF4y2Ba- - - - - - HGydF4y2Ba1GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

在更熟悉的变量方面存在表达式,例如GydF4y2Ba温度GydF4y2Ba和GydF4y2Ba压力GydF4y2Ba:GydF4y2Ba

DH = C.GydF4y2BaP.GydF4y2Badt + v(1-αt)dpGydF4y2Ba

在哪里GydF4y2BaCGydF4y2BaP.GydF4y2Ba是个GydF4y2Ba恒压处的热容量GydF4y2Ba和GydF4y2BaαGydF4y2Ba是(立方)热膨胀系数。理想气体αt= 1,因此:GydF4y2Ba

DH = C.GydF4y2BaP.GydF4y2BaDT.GydF4y2Ba

为什么电力工程师经常使用焓?答案:dH = dQ + VdpGydF4y2Ba
这GydF4y2Ba第一热力学定律w88优德appGydF4y2Ba按照GydF4y2Ba焓GydF4y2Ba告诉我们,为什么工程师在热力学循环中使用焓。GydF4y2Ba布雷顿周期GydF4y2Ba或者GydF4y2Ba郎肯循环GydF4y2Ba)。GydF4y2Ba

该定律的经典形式如下:GydF4y2Ba

dU = dQ - dWGydF4y2Ba

在这个方程式中GydF4y2BaDW.GydF4y2Ba等于GydF4y2Badw = pdv.GydF4y2Ba并且被称为GydF4y2Ba边界的工作GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

边界工作GydF4y2Ba出现原因是系统边界内包含的物质的质量导致力,表面积的压力次数,以作用在边界表面上并使其移动。GydF4y2Ba边界工作GydF4y2Ba(或者GydF4y2BapΔVGydF4y2Ba工作GydF4y2Ba)发生时发生GydF4y2Ba体积GydF4y2BaV.GydF4y2Ba系统的变化GydF4y2Ba。它是用来计算活塞位移功的GydF4y2Ba封闭式系统GydF4y2Ba。这就是发生的事情GydF4y2Ba蒸汽GydF4y2Ba,或活塞-气缸装置中所含的气体对活塞膨胀,迫使活塞运动。GydF4y2Ba

自GydF4y2BaH = U + PVGydF4y2Ba, 所以GydF4y2BadH = dU + pdV + VdpGydF4y2Ba我们替代GydF4y2BadU = dH - pdV - VdpGydF4y2Ba进入法律的古典形式:GydF4y2Ba

DH - PDV - VDP = DQ - PDVGydF4y2Ba

我们在焓方面获得了法律:GydF4y2Ba

dH = dQ + VdpGydF4y2Ba

或者GydF4y2Ba

DH = TDS + VDPGydF4y2Ba

在这个方程中,术语GydF4y2BaVdpGydF4y2Ba是一个GydF4y2Ba流程工作。GydF4y2Ba这项工作,GydF4y2BaVdpGydF4y2Ba, 是用来GydF4y2Ba开放流量系统GydF4y2Ba像一个GydF4y2Ba涡轮GydF4y2Ba或者GydF4y2Ba泵GydF4y2Ba其中有一个GydF4y2Ba“DP”GydF4y2Ba,即压强的变化。没有变化GydF4y2Ba控制卷GydF4y2Ba。可以看出,这种形式的法律GydF4y2Ba简化能量转移的描述GydF4y2Ba。GydF4y2Ba在恒定压力下GydF4y2Ba, 这GydF4y2Ba焓变GydF4y2Ba等于GydF4y2Ba活力GydF4y2Ba通过加热从环境中转移:GydF4y2Ba

异交过程(VDP = 0):GydF4y2Ba

dH = dQGydF4y2Ba→GydF4y2BaQ = H.GydF4y2Ba2GydF4y2Ba- - - - - - HGydF4y2Ba1GydF4y2Ba

在恒定的熵GydF4y2Ba,即在等熵过程中GydF4y2Ba焓变GydF4y2Ba等于GydF4y2Ba工作流程图GydF4y2Ba由系统完成或由系统完成:GydF4y2Ba

等式过程(DQ = 0):GydF4y2Ba

DH = VDP.GydF4y2Ba→GydF4y2Baw = h.GydF4y2Ba2GydF4y2Ba- - - - - - HGydF4y2Ba1GydF4y2Ba

显而易见的是,在分析电力工程中使用的热力学循环,即在布雷顿循环和朗肯循环中,将是非常有用的。GydF4y2Ba

示例:Brayton循环GydF4y2Ba
让我们假设这一点GydF4y2Ba理想的布雷顿循环GydF4y2Ba这描述了GydF4y2Ba恒压GydF4y2Ba 热机GydF4y2Ba。GydF4y2Ba现代燃气轮机GydF4y2Ba发动机和GydF4y2Ba吹气喷射发动机GydF4y2Ba也遵循布雷顿循环。该循环包括四个热力学过程:GydF4y2Ba
  1. 第一法 - 例如 - 布雷顿循环GydF4y2Ba
    理想的布雷顿循环包括四个热力学过程。两个等熵过程和两种同学过程。GydF4y2Ba

    虽然熵压缩GydF4y2Ba-周围空气被吸入压缩机,在那里加压(1→2)。压缩机所需工作由GydF4y2BaW.GydF4y2BaCGydF4y2Ba= H.GydF4y2Ba2GydF4y2Ba- - - - - - HGydF4y2Ba1GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

  2. 等离性体的加热GydF4y2Ba-压缩空气通过燃烧室,在那里燃料被燃烧,空气或其他介质被加热(2→3)。这是一个恒压过程,因为燃烧室是开放的,流入和流出。加入的净热量由GydF4y2Ba问:GydF4y2Ba添加GydF4y2Ba= H.GydF4y2Ba3.GydF4y2Ba- - - - - - HGydF4y2Ba2GydF4y2Ba
  3. 虽然熵扩张GydF4y2Ba-加热的压缩空气在涡轮上膨胀,释放能量。涡轮所做的功由GydF4y2BaW.GydF4y2BaT.GydF4y2Ba= H.GydF4y2Ba4.GydF4y2Ba- - - - - - HGydF4y2Ba3.GydF4y2Ba
  4. 异烟体热排斥GydF4y2Ba-残余热量必须被拒绝,以关闭循环。所排出的净热由GydF4y2Ba问:GydF4y2Ba关于GydF4y2Ba= H.GydF4y2Ba4.GydF4y2Ba- - - - - - HGydF4y2Ba1GydF4y2Ba

可以看出,我们可以描述和计算(例如热力学效率)这种循环(类似地GydF4y2Ba郎肯循环GydF4y2Ba)使用GydF4y2Ba焓变GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

示例:摩擦活塞 - 热 - 焓GydF4y2Ba

焓-例子-无摩擦活塞GydF4y2Ba
如果加入3000 kJ的热量,则计算最终温度。GydF4y2Ba

无摩擦活塞用于提供恒定的压力GydF4y2Ba500 KPA.GydF4y2Ba在含有蒸汽的圆柱体中(GydF4y2Ba过热蒸汽GydF4y2Ba)一卷GydF4y2Ba2米GydF4y2Ba3.GydF4y2Ba在GydF4y2Ba500 K.GydF4y2Ba。计算最终温度,如果GydF4y2Ba3000 kJ.GydF4y2Ba的GydF4y2Ba热GydF4y2Ba被添加。GydF4y2Ba

解决方案:GydF4y2Ba

使用GydF4y2Ba蒸汽桌子GydF4y2Ba我们知道,那个GydF4y2Ba具体的焓GydF4y2Ba这种蒸汽(500 kPa; 500 k)是关于GydF4y2Ba2912 KJ / kgGydF4y2Ba。因为在这种情况下,蒸汽的密度为2.2 kg/mGydF4y2Ba3.GydF4y2Ba,然后我们知道有关于GydF4y2Ba4.4千克蒸汽GydF4y2Ba在2912kj / kg x 4.4kg =的活塞处GydF4y2Ba12812 kJGydF4y2Ba。GydF4y2Ba

我们只使用时GydF4y2BaQ = H.GydF4y2Ba2GydF4y2Ba- H.GydF4y2Ba1GydF4y2Ba,然后由此产生的蒸汽焓为:GydF4y2Ba

HGydF4y2Ba2GydF4y2Ba= H.GydF4y2Ba1GydF4y2Ba+ q =GydF4y2Ba15812 KJ.GydF4y2Ba

从GydF4y2Ba蒸汽桌子GydF4y2Ba,这种过热的蒸汽(15812 / 4.4 = 3593 kJ / kg)将具有温度GydF4y2Ba828 K(555°C)GydF4y2Ba。因为在这个焓下,蒸汽的密度是1.31千克/米GydF4y2Ba3.GydF4y2Ba,很明显它扩大了约2.2 / 1.31 = 1.67(+ 67%)。因此所得体积为2米GydF4y2Ba3.GydF4y2Bax 1.67 = 3.34米GydF4y2Ba3.GydF4y2Ba∆V = 3.34 mGydF4y2Ba3.GydF4y2Ba- 2米GydF4y2Ba3.GydF4y2Ba= 1.34米GydF4y2Ba3.GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

这GydF4y2Ba∆p VGydF4y2Ba焓的一部分,即完成的工作是:GydF4y2Ba

W = p∆V = 50 000 Pa x 1.34 mGydF4y2Ba3.GydF4y2Ba= 670 kJ.GydF4y2Ba

密集单位的焓 - 特定焓GydF4y2Ba

这GydF4y2Ba焓GydF4y2Ba可以制成一个GydF4y2Ba密集的GydF4y2Ba, 或者GydF4y2Ba具体的GydF4y2Ba,通过除以变量GydF4y2Ba质量GydF4y2Ba。GydF4y2Ba工程师使用GydF4y2Ba具体的焓GydF4y2Ba在热力学分析中超过焓自身。物质的特异性焓(H)是其每单位质量焓。它等于总焓(h)除以总质量(m)。GydF4y2Ba

h = h / mGydF4y2Ba

在哪里:GydF4y2Ba

H =特定焓(J / kg)GydF4y2Ba

h =焓(j)GydF4y2Ba

m = mass(kg)GydF4y2Ba

注意,焓是相当于的热力学量GydF4y2Ba总热容量GydF4y2Ba系统。特定的焓等于GydF4y2Ba具体的内部能量GydF4y2Ba系统加上产品GydF4y2Ba压力GydF4y2Ba和GydF4y2Ba比容GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

H = U + PVGydF4y2Ba

一般来说,焓是一个GydF4y2Ba物质的性质GydF4y2Ba,相同的压力,温度和体积,但不能直接测量。通常,对某些参考值给出物质的焓。例如,使用的参考是水的具体焓为的,给予水或蒸汽的特定焓GydF4y2Ba零0.01°CGydF4y2Ba和GydF4y2Ba正常大气压GydF4y2Ba,在那里GydF4y2BaHGydF4y2BaL.GydF4y2Ba= 0.00 kJ /公斤GydF4y2Ba。特定焓的绝对值未知的事实不是问题,因为它是GydF4y2Ba特定焓的变化(ΔH)GydF4y2Ba而不是实际问题中重要的绝对值。GydF4y2Ba

蒸汽发生器中的能量平衡GydF4y2Ba
蒸汽发生器-立式GydF4y2Ba
蒸汽发生器 - 垂直GydF4y2Ba

计算需要的主要冷却剂的量GydF4y2Ba蒸发1千克给水GydF4y2Ba在一个典型的GydF4y2Ba蒸汽发生器GydF4y2Ba。假设没有能量损失,这只是一个理想化的例子。GydF4y2Ba

初级电路的平衡GydF4y2Ba

热原子冷却剂(GydF4y2Ba水330°C;626°F;16MPAGydF4y2Ba)被泵入GydF4y2Ba蒸汽发生器GydF4y2Ba通过初级入口。主要冷却液叶子GydF4y2Ba(水295°C;563°F;16 mpa)GydF4y2Ba蒸汽发生器通过主要出口。GydF4y2Ba

HGydF4y2Ba我,进口GydF4y2Ba= 1516 KJ / kgGydF4y2Ba

= >ΔhGydF4y2Ba一世GydF4y2Ba= -206 kj / kgGydF4y2Ba

HGydF4y2Ba我出口GydF4y2Ba= 1310 kj / kgGydF4y2Ba

给水平衡GydF4y2Ba

给水(GydF4y2Ba水230°C;446°F;6、5 mpaGydF4y2Ba)被泵入GydF4y2Ba蒸汽发生器GydF4y2Ba通过给水口。给水(二次回路)从GydF4y2Ba~ 230°C 446°FGydF4y2Ba到那种流体的沸点GydF4y2Ba(280°C; 536°F; 6,5MPa)GydF4y2Ba。然后蒸发给水并加压蒸汽GydF4y2Ba(GydF4y2Ba饱和蒸汽GydF4y2Ba280°C;536°F;6,5 MPa)GydF4y2Ba通过蒸汽出口离开蒸汽发生器,并继续到蒸汽轮机。GydF4y2Ba

HGydF4y2BaII,入口GydF4y2Ba= 991 kj / kgGydF4y2Ba

= >ΔhGydF4y2BaIIGydF4y2Ba= 1789 kj / kgGydF4y2Ba

HGydF4y2Ba二世,出口GydF4y2Ba= 2780 kj / kgGydF4y2Ba

蒸汽发生器的平衡GydF4y2Ba

由于对初级冷却剂的特定焓差的差异小于给水水,因此初级冷却剂的量将高于1kg。从进料水中生产1千克饱和蒸汽,约GydF4y2Ba1789/206 x 1 kg = 8.68千克GydF4y2Ba需要初级冷却剂。GydF4y2Ba

核燃料焓 - 验收标准GydF4y2Ba
导热方程 - 燃料棒GydF4y2Ba
燃料棒内的温度场。GydF4y2Ba

如所写的那样,焓是热力学电位之一,并且代表热力学系统中的能量的量度。GydF4y2Ba

焓GydF4y2Ba是一个广泛性的量,它取决于系统的大小,或它所包含的物质的数量。GydF4y2Ba

H = U + PVGydF4y2Ba

核燃料的焓也被用作一个可接受的标准在非常特殊的类型的事故中,被称为GydF4y2Ba反应性启动事故GydF4y2Ba(RIA),如杆喷射事故。RIA包括假期的事故,涉及突然和快速地插入正反应性。由于发电快速,燃料温度迅速增加,促使燃料颗粒热膨胀。最初通过燃料温度系数(或多普勒反馈)来减轻电源偏移,这将是GydF4y2Ba第一个GydF4y2Ba反馈,将补偿插入的正反应性。GydF4y2Ba

在这些事故中,燃料中的能量大且快速沉积可导致燃料的熔化,碎片和分散。与燃料分散相关的机械动作可以足以破坏燃料的包层和杆束几何形状,并在主系统中产生压力脉冲。将热燃料排放到水中具有可能导致快速的蒸汽产生和这些压力脉冲,这可能会损坏附近的燃料组件。使用特定燃料焓的限制,因为实验测试表明燃料杆损伤程度与燃料颗粒特异性焓的峰值相相关。GydF4y2Ba

监管验收标准因国家和反应堆类型而异,但通常有两种燃料焓限制:GydF4y2Ba

  1. 核心COOLABILITY标准GydF4y2Ba。冷却性的降低可由燃料的猛烈排出导致,这可能损坏附近的燃料组件。在过去,核心冷却能力标准被修订,专门针对短期(例如,燃料-冷却剂相互作用,棒爆裂)和长期(例如,燃料棒膨胀,流动堵塞)的现象,挑战可冷却几何形状和反应堆压力边界完整性。对堆芯损坏的一个明确的限制,在堆芯中任何燃料棒的任何位置都不能超过这个限制。根据标准评审计划的附录B,第4.2节,这些标准是,例如:GydF4y2Ba
    1. 峰值径向平均燃料焓必须保持在230℃/克以下。在该焓上方,可以从燃料棒排出热燃料颗粒。GydF4y2Ba
    2. 燃料的峰值温度必须保持在燃料熔化初期的温度之下。GydF4y2Ba
  2. 燃料包层失效标准GydF4y2Ba。燃料杆故障阈值,定义燃料棒是否应被认为是失败的,而不是在放射性释放(源术语)的计算中。根据标准审查计划的附录B,4.2节燃料棒可能因几种损坏机制而失败:GydF4y2Ba
    1. 零功率条件的高包层温度故障标准是峰值径向平均燃料焓,用于燃料棒,内杆压力在系统压力下或下方的燃料杆150型/ G具有内部杆压力超过的燃料棒系统压力。GydF4y2Ba
    2. PCMI故障标准是径向平均燃料焓的变化,比标准审查计划附录B所示的腐蚀依赖限制,第4.2节。GydF4y2Ba

可见,燃料比焓,即燃料球团材料单位质量的焓,是讨论反应性引发事故的一个基本参数。燃料包壳故障可能在燃料焓迅速上升(由于PCMI)时几乎瞬间发生,也可能在燃料总焓(迅速+延迟)、热流和包壳温度上升时发生。为了计算燃油焓,评估PCMI故障,燃油瞬态焓上升定义为瞬态脉冲峰值后一个脉冲宽度对应时刻的径向平均燃油焓上升。为了评估高包壳温度故障,应该使用总径向平均燃料焓(提示+延迟)。GydF4y2Ba

特别参考:美国核管理委员会。标准审查计划- NUREG-0800。4.2燃油系统设计。修订3 - 2007年3月。GydF4y2Ba

特别参考:经合组织核能机构最先进的报告,“RIA条件下的核燃料行为”,2010年。GydF4y2Ba

特别推荐:Peter Rudling, Lars Olof Jernkvist。RIA条件下的核燃料行为。《国际先进核技术》,2016年12月。GydF4y2Ba

化学反应的焓GydF4y2Ba

焓也被广泛使用GydF4y2Ba化学。GydF4y2Ba化学反应由此确定GydF4y2Ba热力学定律w88优德appGydF4y2Ba。在热力w88优德app学中,GydF4y2Ba内部能量GydF4y2Ba一个系统是系统内容中包含的能量,除了外力场的整体和系统的整体电位和系统的潜在能量之外的能量。化学反应的焓定义为在热力学系统的组分中观察到的焓变,当一个摩尔的物质完全反应时。GydF4y2Ba

由于实验室大部分化学反应是恒定压力过程,我们可以为反应写入焓(也称为反应焓)的变化。反应的焓可以是正的或阴性的,取决于热量是否获得或丢失或没有热量丢失或获得。在A.GydF4y2Ba吸热反应GydF4y2Ba,产物比反应物有更多的储存化学能。在A.GydF4y2Ba放热反应GydF4y2Ba,事实正好相反。生成物储存的化学能比反应物少。当反应发生时,过剩的能量通常被释放到环境中。GydF4y2Ba

在化学反应GydF4y2Ba,能量存储在GydF4y2Ba化学键GydF4y2Ba在构成分子的原子之间。GydF4y2Ba储能GydF4y2Ba在原子水平上包括与电子轨道态有关的能量。无论一个化学反应是吸收还是释放能量,在整个反应过程中,能量的总量都没有变化。那是因为GydF4y2Ba能量保护规律GydF4y2Ba,哪些指出:GydF4y2Ba

能量不能被创造或毁灭GydF4y2Ba。GydF4y2Ba在化学反应中,能量可以改变形式GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

蒸发焓GydF4y2Ba

蒸发潜热-水在0.1 MPa, 3 MPa, 16 MPaGydF4y2Ba
蒸发热量随着压力的增加而减小,而沸点增加。它完全消失在称为临界点的某个点。GydF4y2Ba

一般来说,当材料GydF4y2Ba变化阶段GydF4y2Ba从固体到液体,或者从液体到气体,一定的能量涉及到这种相变。在液态变为气态的情况下,这一量的能量被称为GydF4y2Ba蒸发焓GydF4y2Ba,(符号ΔhGydF4y2Ba特许经销商GydF4y2Ba;单位:j)也称为GydF4y2Ba(潜伏)蒸发热GydF4y2Ba或蒸发的热量。潜热是加入或从物质中除去的热量以产生相变的变化。这种能量破坏了分子间吸引力,并且还必须提供扩展天然气所需的能量(GydF4y2BaPΔV工作GydF4y2Ba)。当添加潜热时,不会发生温度变化。蒸发的焓是该转化发生的压力的函数。GydF4y2Ba

汽化潜热 - 水0.1MPa(大气压)GydF4y2Ba

HGydF4y2BaLG.GydF4y2Ba= 2257 kj / kgGydF4y2Ba

蒸发潜热 - 3MPa的水(蒸汽发生器内部)GydF4y2Ba

HGydF4y2BaLG.GydF4y2Ba= 1795 kj / kgGydF4y2Ba

蒸发潜热 - 在16MPa的水(压力内)GydF4y2Ba加压器GydF4y2Ba)GydF4y2Ba

HGydF4y2BaLG.GydF4y2Ba= 931 kj / kgGydF4y2Ba

这GydF4y2Ba蒸发热量GydF4y2Ba随着压力的增加而减少GydF4y2Ba沸点GydF4y2Ba增加。它完全消失在一个叫做GydF4y2Ba临界点GydF4y2Ba。高于临界点,液体和蒸气相是难以区分的,物质称为aGydF4y2Ba超临界流体GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

蒸发热是完全蒸发一个单位所需的热GydF4y2Ba饱和液体GydF4y2Ba(或冷凝饱和蒸汽的单位质量),其等于GydF4y2BaHGydF4y2BaLG.GydF4y2Ba= H.GydF4y2BaGGydF4y2Ba- H.GydF4y2BaLG.ydF4y2Ba。GydF4y2Ba

在恒定压力下熔化(或冷冻)在物质处的单位质量所必需的热量是融合的热量,等于GydF4y2BaHGydF4y2BaslGydF4y2Ba= H.GydF4y2BaLG.ydF4y2Ba- H.GydF4y2BaS.GydF4y2Ba,其中H.GydF4y2BaS.GydF4y2Ba是饱和固体的焓和h吗GydF4y2BaLG.ydF4y2Ba是饱和液体的焓。GydF4y2Ba

相变 - 汽化焓GydF4y2Ba
汽化潜热 - 0.1MPa的水。吸收热量的主要部分。GydF4y2Ba

湿蒸汽的特定焓GydF4y2Ba

湿蒸汽 - 液 - 混合物 - 分钟GydF4y2Ba这GydF4y2Ba饱和液态水的特定焓GydF4y2Ba(x = 0)和GydF4y2Ba干蒸汽GydF4y2Ba(x=1)可以从蒸汽表中选取。在的情况下GydF4y2Ba湿蒸汽GydF4y2Ba,实际的焓可以用它计算GydF4y2Ba蒸气质量,GydF4y2BaXGydF4y2Ba那GydF4y2Ba饱和液态水和干蒸汽的比焓:GydF4y2Ba

HGydF4y2Ba湿GydF4y2Ba= H.GydF4y2BaS.GydF4y2BaX + (1 - X) hGydF4y2BaLG.ydF4y2Ba

在哪里GydF4y2Ba

HGydF4y2Ba湿GydF4y2Ba=湿蒸汽的焓(J / kg)GydF4y2Ba

HGydF4y2BaS.GydF4y2Ba=“干”蒸汽焓(J/kg)GydF4y2Ba

HGydF4y2BaLG.ydF4y2Ba=饱和液体水的焓(J / kg)GydF4y2Ba

可以看出,湿蒸汽将总是比干蒸汽更低的焓。GydF4y2Ba

例子:GydF4y2Ba

工程热力学w88优德appGydF4y2Ba
朗肯循环 - 热力学作为能量转换w88优德app科学GydF4y2Ba

蒸汽轮机的高压级以6MPa,T = 275.6°C,x = 1(点C)的入口条件运行。蒸汽在1.15MPa,186℃和x = 0.87(点D)的压力下留下这种涡轮机的阶段。计算这两个州之间的焓差异。GydF4y2Ba

状态C的焓可以直接从蒸汽桌挑选,而州D的焓必须使用蒸汽质量计算:GydF4y2Ba

HGydF4y2Ba1,潮湿GydF4y2Ba=GydF4y2Ba2785 kj / kgGydF4y2Ba

HGydF4y2Ba2、湿GydF4y2Ba= H.GydF4y2Ba2,S.GydF4y2BaX + (1 - X) hGydF4y2Ba2,L.GydF4y2Ba= 2782。0.87 +(1 - 0.87)。790 = 2420 + 103 =GydF4y2Ba2523 kj / kgGydF4y2Ba

ΔH= 262 kJ / kgGydF4y2Ba

参考:GydF4y2Ba
反应器物理和热液压:GydF4y2Ba
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  8. Kleinstreuer C.现代流体动力学。优德体育w88官网手机版Springer,2010,ISBN 978-1-4020-8670-0。GydF4y2Ba
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